典型直閃波形

    上面的分析是在理想條件下進(jìn)行的，與實(shí)際的直閃脈沖電流波形（如圖4.7所示）相比有所不同，實(shí)際的波形有以下特點(diǎn)：
    (1) 電纜中的電流隨著時(shí)間的增加逐漸趨近于0，這是由于故障點(diǎn)擊穿后電纜與電容中儲(chǔ)存的能量消耗完畢的緣故。
    (2) 由于電流波在電纜中存在傳播損耗，電流波形以及線性電流耦合器的輸出，隨著時(shí)間的增長(zhǎng)變化愈來(lái)愈平滑，幅值亦愈來(lái)愈小。
    (3) 由于電容C不能看成絕對(duì)短路，在電流行波到達(dá)后，電容C逐漸地充電，電流也逐漸下降。所以，我們觀察到的應(yīng)是類(lèi)似鋸齒的波頭（圖4.7.a），而不是圖4.6.a中那樣的直角方波。
(4) 如圖4.7.b中所示，故障點(diǎn)反射脈沖有一小的正脈沖出現(xiàn)。這是電容器本身及測(cè)試導(dǎo)線存在的雜散電感Ls的影響。Ls一般盡管只有幾個(gè)微亨，但對(duì)高頻行波信號(hào)而言，它的影響卻不容忽略。圖4.8.a為測(cè)量端等效電路，C為電容器電容，對(duì)高頻行波來(lái)說(shuō)，可認(rèn)為C是短路的。
    來(lái)自故障點(diǎn)的電流行波可認(rèn)為是負(fù)極性直角波，參照2.4節(jié)所述，電感Ls引起的反射如圖4.8.b中所示。開(kāi)始電感上電流不能突變，相當(dāng)于開(kāi)路，電流行波反射系數(shù)為-1，出現(xiàn)負(fù)反射，波形向正方向變化；隨著時(shí)間增加，電感上電流進(jìn)入穩(wěn)態(tài)，電感相當(dāng)于短路，電流行波反射系數(shù)為+1，出現(xiàn)正反射，波形再向負(fù)方向變化，故在波形上出現(xiàn)一小的正脈沖。